閱讀 | 訂閱
閱讀 | 訂閱
激光技術(shù)

超快激光如何產(chǎn)生以及有什么特性?

激光制造網(wǎng) 來源:知乎2020-05-09 我要評論(0 )   

超快激光通常是指脈沖持續(xù)時間在皮秒(10^ -12s)或飛秒(10^ -15s)量級的激光,當(dāng)然阿秒(10^-18s)等脈寬更短的自然也屬于超快,只不過為了方便區(qū)分,人們習(xí)慣直呼其...

超快激光通常是指脈沖持續(xù)時間在皮秒(10^ -12s)或飛秒(10^ -15s)量級的激光,當(dāng)然阿秒(10^-18s)等脈寬更短的自然也屬于超快,只不過為了方便區(qū)分,人們習(xí)慣直呼其名。而皮秒飛秒脈沖的產(chǎn)生主要依靠激光鎖模技術(shù)。

什么是激光鎖模

自由運轉(zhuǎn)的連續(xù)激光器輸出包含若干個振幅和相位獨立、隨機的振蕩模式,因而輸出激光的各個縱模是非相干疊加的,輸出光強正比于各縱模光強之和;但是當(dāng)相鄰縱模之間的相位差被鎖定時,由于各相鄰模之間的頻率間隔固定,各模的振動方向或方式對于一定激光器是相同的,因而使得輸出各縱模是相干的,輸出的光波是一序列的脈沖形式。對于每一脈沖來說脈寬(脈沖持續(xù)時間)變窄,峰值功率大大提高,這就是激光鎖模技術(shù)。

鎖模原理圖示:圖中出現(xiàn)一系列周期性的脈沖,當(dāng)各光波振幅同時達到最大值處時,由于“建設(shè)性”的干涉作用,就周期性地出現(xiàn)了極大值。

常見鎖模技術(shù)

鎖模方法主要分為主動鎖模、被動鎖模、自鎖模等,實驗中比較常見的是SESAM(半導(dǎo)體可飽和吸收鏡)鎖模和克爾鎖模(自鎖模)。

· SESAM鎖模原理

可飽和吸收體的吸收系數(shù)隨著光強逐漸減小,滿足:

Is為吸收體的飽和吸收光強,光強I大于Is為強信號,小于Is則為弱信號。

可飽和吸收體鎖模的三個階段

SESAM鎖模主要分為三個階段,即線性放大階段、非線性吸收階段和非線性放大階段。

線性放大階段: 腔內(nèi)光強比較小,由于可飽和吸收體“欺軟怕硬”的性格使弱信號被吸收得多,受到的損耗大,而稍強的信號則吸收小一些,損耗小,且稍強信號的損耗可通過激光諧振腔工作物質(zhì)的增益得到補償。所以在一個周期2L/c(腔長為L)時間內(nèi),光脈沖通過可飽和吸收體和激光介質(zhì),其強弱信號的強度相對值就改變一次,激光受到周期性的調(diào)制,在腔內(nèi)多次循環(huán)后,極大值與極小值之差會越來越大。弱信號逐步消失,脈沖個數(shù)減少,頻譜變窄。

非線性吸收階段: 光強大于飽和吸收光強,強脈沖使吸收體吸收飽和(漂白)因此強脈沖會得到大幅度的放大,但弱脈沖會進一步被吸收抑制掉,最后實現(xiàn)發(fā)射脈沖變得更窄,頻譜增寬。由于一個周期2L/c可飽和吸收體吸收一次,因此脈沖間隔為c/2L。

非線性放大階段: 脈沖前沿相對于脈沖后沿先到達增益介質(zhì),脈沖后沿到達時反轉(zhuǎn)粒子數(shù)已被消耗一部分,使得脈沖前沿放大的多,脈沖后沿放大的少。這樣會造成脈沖前后沿變陡,脈沖進一步壓縮,最后輸出一個高強度窄脈寬的脈沖序列。

非線性放大階段:脈沖變窄

SESAM早期常用于產(chǎn)生調(diào)Q脈沖,因此此種鎖模方式很容易產(chǎn)生調(diào)Q脈沖而不是連續(xù)穩(wěn)定的鎖模脈沖串,常需要提高腔內(nèi)單脈沖能量或降低SESAM和增益介質(zhì)的飽和能量來實現(xiàn)鎖模,常用的辦法除了提高泵浦功率之外,主要利用凹面鏡來減小增益介質(zhì)和SESAM上的光斑大小,從而實現(xiàn)調(diào)Q鎖模進入連續(xù)鎖模。

SESAM鎖模激光器光路:啁啾鏡用于色散補償,半波片HWP用于調(diào)整泵浦光偏振,使增益晶體吸收最大

 

· 克爾鎖模

克爾鎖模也稱為自鎖模,應(yīng)用的是增益介質(zhì)的克爾非線性效應(yīng),即激光峰值功率達到GW (10^ 9 W)時,介質(zhì)折射率n與入射激光光強有關(guān):

 

基模高斯光束具有中心光強強,周圍逐漸減弱的特點,因此高斯光束經(jīng)過增益介質(zhì)時,中心折射率大,周圍折射率小,使得介質(zhì)出現(xiàn)類似于透鏡的效果,實現(xiàn)光束的聚焦,也就是自聚焦效應(yīng)。若在高斯光束腰斑附近放一個光闌,則光束前后沿的損耗大于光束中部的損耗,使得強光占據(jù)的中部得以通過放大,而周圍的光束則被損耗。光闌和自聚焦效應(yīng)的結(jié)合可以看成一個快飽和吸收體,即強光漂白,弱光被損耗,由于諧振腔的作用,其調(diào)制也是周期性的,使得脈沖周期性的輸出。

克爾鎖模原理

1991年,英國圣 ? 安德魯斯大學(xué)W. Sibbett研究組首次實現(xiàn)克爾透鏡鎖模鈦寶石激光器,脈寬為60fs。在他們的結(jié)構(gòu)中,BF為雙折射濾波片以實現(xiàn)波長調(diào)諧,M1和M2為凹面鏡以聚焦振蕩光到鈦寶石晶體中心提高光功率密度,P1和P2為一對高色散棱鏡,用于補償增益介質(zhì)等引入的色散,通過外界的擾動即可實現(xiàn)穩(wěn)定自鎖模。

首次實現(xiàn)克爾鎖模激光器光路

色散補償

想要獲得飛秒脈沖,色散補償是十分重要的一環(huán),而色散通常分為正常色散和反常色散。正常色散下,光的群速度和頻率成反比,可看成頻率小的光速度大,頻率大的光速度小,因而光在正常色散情況下傳播一段時間后,脈沖前沿是低頻,脈沖后沿是高頻。例如初始位置相同的紅光和藍光,由于藍光頻率大,紅光頻率小,在正常色散中傳播一段時間后紅光在前藍光在后,從而造成脈沖展寬,在鎖模激光器中,由于增益介質(zhì)的影響會引入色散,使得脈沖展寬,必須進行色散補償壓縮脈沖,才能實現(xiàn)超短脈沖的輸出。

正常色散脈沖展寬圖示

同理,反常色散中光的群速度同頻率成正比,可等效為頻率小的光速度小,頻率大的光速度大。初始位置相同的紅光和藍光在反常色散介質(zhì)中傳播一段時間之后紅光在厚藍光在前,從而造成脈沖展寬。

反常色散脈沖展寬圖示

如果我們同時考慮兩種色散,經(jīng)過正常色散介質(zhì)展寬的脈沖再通過等量色散的反常色散介質(zhì)則可實現(xiàn)色散補償,實現(xiàn)脈沖的壓縮,這就是鎖模激光器中色散補償?shù)臋C理。

· 常見色散補償方法

棱鏡對壓縮脈沖:利用棱鏡的色散原理可實現(xiàn)脈沖壓縮,棱鏡色散使不同頻率的光分離,當(dāng)不同頻率的光穿過棱鏡的厚度不同時會引入不同的延時,實現(xiàn)色散補償。舉個栗子,經(jīng)正常色散展寬后的脈沖通過棱鏡對時,可通過擺放方式使得低頻光穿過棱鏡的厚度更大,高頻光穿過棱鏡的厚度更小,這樣使得低頻光穿過棱鏡所需時間更長,合理設(shè)計穿透的厚度即可實現(xiàn)脈沖的壓縮。

雙棱鏡對壓縮脈沖原理

啁啾鏡壓縮脈沖:通過在啁啾鏡表面鍍不同中心波長反射膜,使得不同中心波長的光穿透深度不同,從而引入不同的延時,例如經(jīng)過正常色散的光到達啁啾鏡時,可使低頻光穿透深度更大,高頻光穿透深度更小,即可使得低頻光延時大于高頻光,從而實現(xiàn)色散補償。根據(jù)系統(tǒng)的總色散量精密的計算鍍膜的層數(shù)和厚度,啁啾鏡可實現(xiàn)超寬光譜的色散補償,即可實現(xiàn)周期量級的超短脈沖。

 

此外,通常脈寬和光譜寬度成反比關(guān)系,對于超快激光而言,其脈寬極窄,因而光譜寬度較大,飛秒量級的激光其波長可覆蓋幾十到幾百納米,自然不再滿足激光單色性。但是,脈沖的峰值功率等于單脈沖能量比上脈寬,也就是說飛秒脈沖的峰值功率很高,可達GW量級,采用啁啾脈沖放大技術(shù)(CPA)可達PW量級。

(來源:知乎/作者:一覺睡到小時候)


轉(zhuǎn)載請注明出處。

激光脈沖超快
免責(zé)聲明

① 凡本網(wǎng)未注明其他出處的作品,版權(quán)均屬于激光制造網(wǎng),未經(jīng)本網(wǎng)授權(quán)不得轉(zhuǎn)載、摘編或利用其它方式使用。獲本網(wǎng)授權(quán)使用作品的,應(yīng)在授權(quán)范圍內(nèi)使 用,并注明"來源:激光制造網(wǎng)”。違反上述聲明者,本網(wǎng)將追究其相關(guān)責(zé)任。
② 凡本網(wǎng)注明其他來源的作品及圖片,均轉(zhuǎn)載自其它媒體,轉(zhuǎn)載目的在于傳遞更多信息,并不代表本媒贊同其觀點和對其真實性負責(zé),版權(quán)歸原作者所有,如有侵權(quán)請聯(lián)系我們刪除。
③ 任何單位或個人認(rèn)為本網(wǎng)內(nèi)容可能涉嫌侵犯其合法權(quán)益,請及時向本網(wǎng)提出書面權(quán)利通知,并提供身份證明、權(quán)屬證明、具體鏈接(URL)及詳細侵權(quán)情況證明。本網(wǎng)在收到上述法律文件后,將會依法盡快移除相關(guān)涉嫌侵權(quán)的內(nèi)容。

網(wǎng)友點評
0相關(guān)評論
精彩導(dǎo)讀