圖3所示為裝有積分球的TIS裝置示意圖。由He-Ne激光器發(fā)出的光束經過斬波器和衰減器后以30°角入射到樣品表面上,樣品被安置在積分球內的可調節(jié)支架上。入射角可以按照不同的測量需求來確定,本裝置之所以選擇30°的入射角是由于所研究的樣品主要是用作激光陀螺鏡。積分球內的鏡向光束射出積分球后被高效吸收器所吸收,積分球內剩余的光能即為樣品的總積分散射,可被探測器采集。為了避免直接探測到樣品的散射光,光路中安裝了光閘。探測器采集到的信號先被饋入前置放大器,然后被輸入鎖相放大器。
標準散射樣品的表面噴涂有氧化鎂或硫酸鋇,其散射值可由計量部件用漫反射率標定。R0為樣品的總反射率,為完全光滑表面的鏡向反射率,可以根據(jù)樣品的光學常數(shù)計算得到。由于散射信號較小,在測量中應盡量減小系統(tǒng)噪聲。系統(tǒng)噪聲包括積分球內空氣塵埃的散射,積分球外的雜散光等。為此,在測量時應對雜散光進行屏蔽,并盡可能在無塵的環(huán)境中測量。樣品的位置也可以移至入射光孔處,這樣測量得到的主要是透射散射。當樣品置于出射光孔處,測量得到的主要是反射散射。
已經有實驗結果證明,具有Coblentz半球和積分球兩種裝置的散射儀的測量結果符合得較好。表1所示為利用兩種裝置測量同一組光學平面所得到的RMS粗糙度結果,可見兩種結果還是非常一致的。
3 結論
上述兩種方法均為非接觸式的散射測量技術,不會損傷樣品的表面。除此以外,二者又各有優(yōu)缺點:
(1)ARS法的主要優(yōu)點是可正確測量光散射的空間分布,并通過其全空間積分,得到表面的總積分散射值;不足之處在于,儀器結構復雜,成本較高,測量結果受環(huán)境和實驗條件的影響較大。
(2)TIS法具有儀器結構簡單、成本低、測量速度快、不易受環(huán)境影響等優(yōu)點;主要缺點是無法獲得光學表面形貌的全部特征及散射光的空間分布。
隨著高科技的發(fā)展,光學表面粗糙度光散射測量技術日益受到各國學者、工業(yè)和軍事部門的重視。目前國外在這一領域的研究重點已從實驗室的一般原理方法研究發(fā)展到工業(yè)應用的研究,大量的工作已經集中在表面的大面積自動快速檢測及半導體工業(yè)中亞微米超大規(guī)模集成電路基片微缺陷的研究。另一方面,當前的光學表面粗糙度測量儀器通常都很昂貴,多用于實驗室作為分析研究之用,而在生產現(xiàn)場上很少使用。因此,設計、研制出一些可實現(xiàn)表面粗糙度的快速、高精度、在線和自動測量,既能滿足生產需要又使用方便的表面粗糙度測量工具和儀器,是今后國內外研究的重要方向。
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